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第五步:由物理边界条件定系数 (Physically Meaningful Solution)

这是一段非常经典的数学物理推导。图中展示了一个核心的数学技巧:变量代换。
为了彻底看懂这个过程,这里把省略的微积分中间步骤一步步还原出来。我们利用图片中给出的提示 来解这个微分方程。
第一步:明确我们的目标方程
根据 图中顶部的方程:
这是一个关于 的二阶微分方程。直接解
很麻烦,因为左边有
这种项。
第二步:执行"数学技巧" (变量代换)
令:
我们要把这个式子代入原方程的左边,看看能化简成什么样。
- 求一阶导数
:
利用商的导数法则 :
- 乘以
(方程左边括号里的部分):
乘以 后,分母消掉了,式子变得很清爽。
- 再求一次导数
:
对上一步的结果 求导:
注意这里用到了积的导数法则。你会发现正负 相互抵消了!
结果只剩下:
- 最后除以
(完成左边的全部运算):
第三步:得到简化后的方程
现在把我们算出的左边和右边(把 换成
)放在一起:
左边
右边
两边都有 ,直接约掉!我们得到了一个极其简单的常系数微分方程:
\或者写成
第四步:求解通解
这是一个标准的 y'' - k\^2 y = 0 型方程。它的解是指数形式:
| 情况 | 特征根 | 通解形式 (C1,C2 为常数) |
| | 两个不等的实根
|
|
| | 两个相等的实根
|
|
| 一对共轭复根 |
|---|
把 换回
(记得
):
这就是 图中提到的"通解形式"。
第五步:由物理边界条件定系数 (Physically Meaningful Solution)
数学上我们有两个常数 和
,物理上我们要确定它们是谁。
-
无穷远处的条件 (
):
电势不能是无穷大。但是
这一项随着距离增加会爆炸式增长(发散)。
为了让物理有意义,必须强制
(舍去发散项)。
此时方程变为:
。
-
零点附近的条件 (
):
当距离电荷非常非常近时(
),屏蔽效应还没来得及发生,等离子体看起来和真空没区别。电势应该回归到点电荷的库仑电势。
-
数学上:当
时,
。
-
所以:
。
-
对比真空库仑定律:
。
-
结论:
。
-
最终结果
将 和
代入,就得到了著名的德拜势(汤川势):
以上就是整个推导过程。