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前言
承接前文，梳理完定积分的定义及性质后，我们进入广义积分的学习。
通过可积的概念我们可以清楚，连续函数是可积的，同时，有有限个第一类间断点的函数也是可积的。这类积分积分区间是有限的，称为正常积分。而如果出现 积分区间无限（如上限为无穷等）或被积函数在积分区间内有无穷间断点，称这类积分为广义积分或反常积分。
三、广义积分
3.1 敛散性概念
（一）积分区间为无限的广义积分
实际进行判断时，我们一般直接写成原函数相减的形式。如： ∫ 1 ∞ x 1 + x 4 d x = 1 2 a r c t a n x ∣ 1 ∞ = 1 2 ( π 2 − π 4 ) = π 8 \int_1^{\infty}\frac{x}{1+x^4}dx=\frac{1}{2}arctanx \big| _1^{\infty}=\frac{1}{2}(\frac{\pi}{2}-\frac{\pi}{4})=\frac{\pi}{8} ∫1∞1+x4xdx=21arctanx 1∞=21(2π−4π)=8π
这里补充一个 Γ \Gamma Γ 函数，其定义为： Γ ( α ) = ∫ 0 ∞ x α − 1 e − x d x （ α > 0 ） \Gamma(\alpha)=\int_0^{\infty}x^{\alpha -1}e^{-x}dx （\alpha>0） Γ(α)=∫0∞xα−1e−xdx（α>0） 主要有如下性质： Γ ( α + 1 ) = α Γ ( α ) , Γ ( n + 1 ) = n ! , Γ ( 1 2 ) = π . \Gamma(\alpha+1)=\alpha \Gamma(\alpha),\Gamma(n+1)=n!, \Gamma(\frac{1}{2})= \sqrt{\pi}. Γ(α+1)=αΓ(α),Γ(n+1)=n!,Γ(21)=π .
定义 2 是当下限为无穷时的广义积分，和第一种情况类似。
当上下限均为无穷时，需要将区间分为两部分，分别进行收敛性判断，且最后的积分为两部分积分之和。
（二）积分区间有限但存在无穷间断点
定义 4 ------ 设 f ( x ) ∈ C ( a , b ] f(x) \in C(a,b] f(x)∈C(a,b] 且 f ( a + 0 ) = ∞ f(a+0)=\infty f(a+0)=∞ ，对 ∀ ϵ > 0 \forall \epsilon>0 ∀ϵ>0 ，记 ∫ a + ϵ b f ( x ) d x = F ( b ) − F ( a + ϵ ) ; \int_{a+\epsilon}^bf(x)dx=F(b)-F(a+\epsilon); ∫a+ϵbf(x)dx=F(b)−F(a+ϵ); 若上述极限存在，则广义积分 ∫ a b f ( x ) d x \int_a^bf(x)dx ∫abf(x)dx 收敛，且等于该极限值。
若上述极限不存在，则广义积分 ∫ a b f ( x ) d x \int_a^bf(x)dx ∫abf(x)dx 发散。
同样，当在 b 处无穷间断或区间中其他点无穷间断时，分别有如下定义。
3.2 敛散性判别法
针对各种类型的广义积分，分别有不同的判别法，但彼此之间的形式较为相似。
除此以外，广义积分还有判别定理，有点儿级数收敛的意思了。
四、定积分应用
定积分在几何上的应用有求面积，包括旋转曲面的面积和一些曲线所围的面积等。还有求体积，如绕某条坐标轴旋转一周的体积。求曲线长度，如各种坐标系下曲线的长度。
定积分在物理上的应用主要为求做功和受力。
在具体求解时，关键是掌握好微元法的思想，先找到一个小微元 x , x + d x x,x+dx x,x+dx 。求面积则把面积的表达式写出来，如 d A = x d x dA=xdx dA=xdx 。求体积则把体积表示出来，如 d V = π x 2 d x dV=\pi x^2dx dV=πx2dx 。求压力，则把压力表示出来，如 d F = e g h ⋅ d S dF=egh\cdot dS dF=egh⋅dS 。
写出来后根据积分区间进行定积分求解即可，如 V = ∫ d V = ∫ π x 2 d x V=\int dV=\int \pi x^2dx V=∫dV=∫πx2dx 。
写在最后
定积分的内容多啊，任重道远，后面还有重积分、曲线、曲面积分等等。不过只要坚持把这块啃下来，后面的进度就会好一些。